迈克尔逊干涉仪分光板和补偿板的改进

2016-09-18 05:29赵华宇王爱芳刘维新
实验科学与技术 2016年4期
关键词:光板干涉仪图样

赵华宇,肖 梦,王爱芳,刘维新

(山东大学 a.空间科学与物理学院;b.空间科学研究院;c.海洋学院,山东 威海  264200)



·实验仪器研制·

迈克尔逊干涉仪分光板和补偿板的改进

赵华宇a,b,肖梦c,王爱芳a,刘维新a,b

(山东大学a.空间科学与物理学院;b.空间科学研究院;c.海洋学院,山东威海 264200)

迈克尔逊干涉仪;分光板;补偿板;改进;优点

迈克尔逊干涉仪是1883年美国物理学家迈克尔逊制成的一种精密仪器,是一种典型的利用分振幅法产生双光束干涉的仪器。现阶段迈克尔逊干涉仪广泛应用于测量距离、半透明及透明介质的折射率[1-2]、透明介质的厚度[3]和反射率[4],而且在光学研究[5]、光学精密测量[6]和测量电压材料的压电系数[7]等方面也有广泛的应用。迈克尔逊干涉仪应用是建立在该仪器能精确测量长度的基础上的,所以降低迈克尔逊干涉仪测量长度时的误差就显得尤为必要[8]。该干涉仪测量误差的不确定度分析[9]指出,分光板和补偿板是产生测量误差的主要原因[10]。本文重点分析了分光板和补偿板异常对实验测量造成的误差,并提出了改进的方法。

1 迈克尔逊干涉仪的结构与干涉光路

迈克尔逊干涉仪的结构如图1所示。仪器圆盘底座下有3个调平螺钉,可以调节底座水平。两块平面反射镜中M1可以通过固定的基座在导轨上滑动,而M2是固定在仪器上的,并且每个平面镜的背面都有3个用来调节平面镜方位的调节螺钉。M1在导轨上前后移动的同时通过传动系统与精密丝杆相连,并且可以在仪器的读数窗读出M1在导轨上移动的距离。M2的镜座上有两个微调螺钉,可对M2镜的水平及竖直方位进行微调。G1是一块分光板,在它的后表面镀有半透膜,它与导轨成45°角。G2是一块补偿板,它与G1的大小、形状、厚度、折射率完全相同,而且严格与G1平行,但它的后表面没有半透膜。

当光源为单色点光源时,它发出的光被G1分为振幅几乎相等的两束光,反射光①和折射光②,如图2所示。反射光①经M1反射后穿过G1,到达观察点E,光束②经M2反射再经G1的后表面反射后也到达E,与光束①会合干涉,在E处可以看到干涉条纹。

图1 迈克尔逊干涉仪的基本结构

图2 改进前的光路示意图

2 分光板和补偿板异常对实验精度的影响

在广泛使用的迈克尔逊干涉仪中,G1和G2分别被卡在一个长方体框架内,镜面处用铁片固定。这样的设计很难达到两板严格垂直于导轨,两板与导轨成45°角,更难做到两板之间互相平行。即使出厂时调整好,在使用过程中也会偏离原位。

当M1垂直于M2时,在G1和G2正常的情况下,S1′和S2′两点连成的直线应该垂直于观察屏,这时干涉图样是标准的同心圆环。当G1不平行于G2的时候,入射光首先会通过G1的半反射面反射到M1,经M1反射后穿过G1到达观察屏;因为G2不平行于G1,透射光通过G2后不再是垂直射到M2上,所以M2的反射光和入射光不再平行。所以,M2的反射光在G1的反射面反射后不再平行于另一束反射光。因此,透射光形成的虚像S1′和S2′两点的连线不再垂直于观察屏,观察屏上的图像也就变成了椭圆图样。假设,S1′和S2′两点的连线和观察屏所成的角度为φ,相邻的两条干涉条纹的间距为:

因为cosφ<<1,所以Δr′≥Δr,故条纹间距变大,形成了椭圆图样。通过对迈克尔逊干涉仪测量的不确定度分析[4],可以得到当两个平面反射镜互相垂直时,采用目测计数误差是最主要的误差,而椭圆干涉图样又是影响目测计数误差的最主要的因素。

当G1和G2平行时,光路①先后3次穿过G1,光路②穿过一次G1和两次G2,所以两条光路穿过玻璃板的光程是相等的。而当G1和G2不平行的时候,光路②穿过G2的光程将产生变化,两光路穿过玻璃板的光程将不再相等。这时再用两板完全平行时的等光程公式计算将会有一定的误差。所以,G1和G2不平行是造成实验误差的一个重要的因素。

3 分光板和补偿板的改进

通过之前的分析可以发现,G1和G2异常是通过改变光路的光程影响实验结果的,所以可以将G1和G2做成一体的L型,G1靠近光源,90°指向观察点一侧。因为G1和G2是一体的,所以两者之间的直角是一定的,这样就除去了G1和G2异常造成的两板不平行、有角度差的问题。理想情况下G1和G2在导轨上的投影都是和丝轨成45°的,但是改进前两板的投影与导轨难以成45°。改进后的仪器中,L型两板的底面将和导轨构成一个等腰直角三角形,因为三角形具有相对稳定性,所以两板之间的角度将会相对稳定。

改进后迈克尔逊干涉仪的光路如图3所示,激光光源S发出的激光在G1处被分为振幅几乎相等的两光束,光束①在G1处反射后射向M1,再经M1反射后沿入射光线返回到E处。光束②在G1处折射后射向G2,经过G2的折射后到达M2,然后按照原光路返回到G1,再经过G1经反射后到达E处。

图3 改进后的光路示意图

因为两光束来自于光束的同一点,所以是相干光,因而会在相遇后产生干涉现象。

4 仪器改进的效果

4.1改进前后的干涉图样

在实验仪器改进之前,由于无法调节G1和G2异常的问题,实验得到的干涉图样往往是一个椭圆,无法得到一个较为理想的圆环。而且G1和G2异常会对光路光程产生较大的影响,所以实验结果存在较大的误差。因此,统计仪器改进前后得到的干涉图样就显得尤为必要。测量干涉图样中由中心开始计数的第十条干涉条纹的短轴和长轴,并计算了相应的短轴长轴比。短长轴比由原来的0.60提升到0.80,对进一步通过观察干涉图样吞吐的准确性有直接的帮助。

4.2测量激光波长的相对误差

5 结束语

经过对分光板和补偿板的改进,迈克尔逊干涉仪的实验精度有了较大的提高,最大限度地减少了因为仪器操作不熟练,没有辅助操作工具引起的操作复杂、调节困难、干涉图样不理想、实验数据误差大的问题。

[1]郭长立,孟泉水,渊小春.大学物理实验[M].西安:陕西科学技术出版社,2006:178-184.

[2] 刘丽莉,卢小龙.迈克尔逊干涉仪法测定玻璃折射率[J].中国校外教育,2016(5):56-57.

[3] 蒋礼 ,罗少轩.用迈克尔逊干涉仪测量全息平板膜厚度[M].应用光学,2006,27(3):250-253.

[4] 于晓阳,迈克尔逊干涉仪法测量薄膜反射率的研究[D].浙江:浙江大学.

[5] 程守珠.普通物理学[M].北京:高等教育出版社,2005.198-201.

[6]胡再国,黄建群,李娟.提高CCD实验效果 [J].物理实验,2002,22(8):43-44,48.

[7] 肖化,漆建军.利用线阵CCD的迈克尔逊干涉仪测量压电材料的压电系数[J].实验技术与管理,2011(2):24-27.

[8]祝 继 彬,提高迈克尔逊干涉仪灵敏度及精度的可能性[J].光学学报,1982(2):573-576.

[9]郭长立,迈克尔逊干涉仪影响因素的测量不确定度分析[J].实验室研究与探索,2010(7):37-40.

[10] 肖文波,何兴道.利用迈克尔逊干涉仪测量激光波长的误差分析[J].实验室科学,2010(5):86-87.

Improvement of Michelson Interferometer Beam-splitter and Compensation Plate

ZHAO Huayua,b,XIAO Mengc,WANG Aifanga,LIU Weixina,b

(a.SchoolofSpaceScienceandPhysics;b.SchoolofSpaceScience;c.MarineCollege,ShandongUniversity,Weihai264200,China)

Michelsoninterferometer;spectroscopicalplane;compensator;ameliorating;advantages

2015-07-21

山东大学——大学物理实验项目的创新设计与探索。

赵华宇(1994-),男,本科生,空间科学与技术专业。

O4-33

Adoi:10.3969/j.issn.1672-4550.2016.04.029

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