计数率
- 伽马-伽马密度测井的密度校正方法及应用
时，利用探测器计数率差值进行扣除天然辐射计数对密度测量的影响，不失为一种有效的方法，但是工作效率相对较低。梁齐端［2］（2005）提出利用经验系数拟合的方法扣除天然伽马对长源探测器计数率的影响，其普适性具有一定的局限性。1 康普顿散射伽马-伽马密度测量原理补偿密度测井仪的基本结构由推靠器、探头、电路组成。仪器的放射源和探测器装在探头上（也称滑板），在测井时，在推靠器的作用下，探头紧靠井壁，放射源向地层发射γ 光子，经地层散射吸收后，其中一部分由离放射源不同
铀矿地质 2023年5期2023-09-30
- 田湾核电站换料期间中子通量密度监测方式优化研究
外中子探测器的计数率不小于0.5 s-1，且信噪比大于2。核安全导则HAD103/03《核电厂堆芯和燃料管理》中规定，对停堆换料的反应堆，当燃料装入堆芯时必须在各个规定阶段测量中子通量密度。必须估算中子通量密度的变化，以防止停堆裕量意外减小或出现意外临界。《三十万千瓦压水堆核电厂反应堆物理启动试验》[2]规定：在完成装料以及临界启动前，堆外中子计数装置的中子计数率应在满足信噪比大于2的条件下不低于0.5 s-1，否则必须采取措施(如更换高效计数管)来满足要
原子能科学技术 2023年1期2023-01-31
- 随钻D -D源中子孔隙度测井数值模拟
参数对远探测器计数率进行校正,使D -T源中子孔隙度与化学源中子孔隙度一致。Neoscope为可控源一体化随钻测井仪,可同时测量密度、中子孔隙度、中子寿命与地层元素,除利用密度测井对中子比进行校正,还可直接结合脉冲期间伽马计数比等参数校正D -T源中子孔隙度,使其与化学源中子孔隙度一致。同一含氢指数条件下,不同密度与中子比的关系可用二次多项式表示(2)式中,k1、k2、k3为系数;ρ为地层密度,g/cm3;Rc为基于地层密度修正后的中子比。将随钻D -D源
测井技术 2022年5期2023-01-10
- 有源中子计数法测量铀总量方法研究
U所产生的中子计数率贡献最大，而238U所产生的中子计数率贡献相对较小，故利用有效235U质量对铀样品中的铀同位素进行归一化。“有效235U质量”是国际核保障NDA技术中常用词汇，方便实验中对中子计数率与铀质量进行刻度，不必利用丰度系数换算。表1 一些核素的自发裂变中子产额图1 235U与238U的(n，F)反应截面因此利用有源中子法测量U总量时，只需要确定235U与238U之前的两个系数即可，将238U对235U进行归一后，235U有效质量(即235Ue
同位素 2022年2期2022-04-26
- 随钻岩性密度仪器的温度校正
康普顿效应区的计数率，进而记录岩石光电吸收截面指数和岩石体积密度。密度计算所用公式如下：其中，ρS与ρL为短长源距密度值；NS与NL为短长源距能窗计数率；zcor为密度补偿值；ρ为最终密度 测 量 值；AS、BS、AL、BL、k1、k2、k3分 别 为 仪 器 测 量 响应系数。岩性Pe的计算公式如下：其中，Pen与Pef为短长源距的Pe值；softn与hardn为短源距岩性软硬窗计数率；softf与hardf为长源距岩性软硬窗的计数率；An、Bn、Cn为
科技视界 2022年5期2022-03-18
- 对2020年浙江省1月高考物理试卷压轴题答案的商榷
打到探测板上的计数率（即打到探测板上质子数与衰变产生总质子数N的比值），可研究中子的β衰变.中子衰变后转化成质子和电子，同时放出质量可视为0的反中微子.如图1所示，位于P点的静止中子经衰变可形成一个质子源，该质子源在纸面内各向均匀地发射N个质子.在P点下方放置有长度L＝1.2m以O为中点的探测板P点离探测板的垂直距离OP为a.在探测板的上方存在方向垂直纸面向里，磁感应强度大小为B的匀强磁场.图1已知 电 子 质 量me＝9.1×10－31kg＝0.51Me
物理教师 2022年2期2022-03-12
- 小直径水泥密度测井仪的源距优化
密度与长短源距计数率的变化规律,确定最佳的源距,应用于小直径水泥密度测井仪。1 计算模型使用模拟粒子运输的通用Monte Carlo计算程序MCNP5[5]建立模型,考虑实际情况和计算的方便性,模拟模型被限定在一个高750 mm、直径860 mm的圆柱内[6]。仪器在套管内居中,用饱和水砂岩模拟地层,地层密度为2.00～2.71 g/cm3,用密度为1.00～2.70 g/cm3的水和偏硅酸钙模拟水泥环。套管壁厚度变化范围5～13 mm,钻井液密度为1.0
测井技术 2021年5期2022-01-04
- 核仪表系统停堆中子注量率高报警定值自动更新逻辑研究
通过通道输出的计数率表征堆芯通量水平。通过对某核电厂RPN源量程通道停堆中子注量率高报警逻辑进行分析，发现了该逻辑中报警设定值自动更新功能存在通道投运后，导致报警误触发问题。提出了两种可行的报警防误触发措施，并对不同措施的优缺点进行了分析。1 停堆中子注量率高报警RPN源量程通道设置了停堆中子注量率高报警功能以提醒运行人员反应堆次临界度减小，堆芯存在逼近临界的风险。通过该报警，运行人员可以及时发现堆芯误稀释或控制棒意外抽出。根据安全分析的结论，当停堆中子注
仪器仪表用户 2021年11期2021-11-29
- 高温抗振一体化伽马探测器实现与应用
线作用下输出的计数率,而计数率指标在高温、振动环境中稳定与否则是衡量其是否可用于随钻仪器最重要的性能参数,仪器对该指标的要求为工作过程中变化率不超过5%。参照随钻仪器实际使用环境,模拟试验条件,对其性能进行考察。2.1 -30 ℃低温工作测试针对仪器在寒冷区域作业的可能性,对产品进行低温-30 ℃连续工作48 h稳定性的考察试验,在24 V输入电压条件下,工作过程连续测试产品的输出计数率,每组计数采集时间为300 s。图2所示为选取的2支产品(CH399-
测井技术 2021年4期2021-10-28
- XTE J1550–564 2001年“迷你爆发”的X射线能谱研究∗
xp)、PCA计数率和硬度比(Hardness Ratio,HR).其中计数率的能段取PCA的有效能段(2–60 keV),HR为5–12 keV能段与3–5 keV能段的计数率之比.表1 XTE J1550–564在2000年爆发的观测数据Table 1 Observational data of outburst of XTE J1550–564 in 2000表1 续Table 1 Continued表2 XTE J1550–564在2001年爆发的
天文学报 2021年4期2021-08-14
- 基于数字多道NaI(Tl)探测器的死时间研究
中，有时需要对计数率进行精确的测量，因此需要对死时间效应进行修正。随着放射性测量技术的发展，数字多道的使用日益广泛，但是数字多道的工作原理与传统模拟多道不同，不同的数字多道之间的工作方式也不尽相同，产生死时间的方式也不同，对特定型号的数字多道死时间所服从的规律还需进一步研究。对于DMCA-iCore数字化多道模块，其工作时对前置放大电路输出信号进行全波形数字化采样，理论上对所有信号均完成了采集，由于所有的信号均进行了采样和保存，即使相邻两个射线间隔时间较近
辐射防护 2021年3期2021-07-13
- 基于l6N特征γ谱的HFETR功率监测研究
测到的l6Nγ计数率N（cps）与一次水刚流出堆芯l6N平衡浓度NnO(/cm3)的关系如下：式（12）中，N表示l6N辐射监测系统探测到的l6N特征γ能量区间或全能峰的计数率，单位为/s；K表示γ探测器对主管道内一次水l6N的特征γ能量区间或全能峰探测效率，单位为s-1/Bq/cm3；λ表示l6N的衰变常数，单位为/s；t表示一次水从堆芯出口到主管道测量位置的流动时间，单位为/s。这样，通过l6N辐射监测系统γ探测器对主管道适当位置的l6N特征γ能量（4
仪器仪表用户 2021年6期2021-06-25
- 双探头WIZARD2 2470型伽马计数仪定量性能研究
检测所得的伽马计数率(min-1)除以相应检测管衰变校正到伽马计数时刻的活度(nCi)，计算该核素放射性活度计和双探头WIZARD2 2470伽马计数仪之间的归一化系数，即单位活度(nCi-1)的计数率(min-1)，通过该参数衡量双探头探测效率和定量性能。2.1.3实际噪声影响 尽管使用双探头WIZARD2 2470伽马计数仪进行测量时，程序中已设置扣除环境本底，但由于双探头是并列放置于铅屏蔽中，中心间距2.1.4定量限检测 理论上，在仪器定量限内单位活
同位素 2021年3期2021-06-14
- mCT-Flow PET/CT性能测试及与mCT-S64-4R和16HR的比较
射分数、真符合计数率、散射符合计数率、随机符合计数率及噪声等效计数率（noise equivalent count rate，NECR）测试测试使用聚四氟乙烯圆柱体标准模体，其直径为203 mm、长度为700 mm。距圆柱体中心45 mm处，沿模型长轴有一直径为6.4 mm的圆柱，柱内可插入一根聚乙烯胶管（内径为3.2 mm、外径为4.8 mm、长度为800 mm），于胶管内注入1 009.30 MBq的18F溶液。使用NEMA NECR 协议采集，采集时
肿瘤影像学 2021年2期2021-06-07
- 无源核子料位计信号的坪特性研究
别及计数电路的计数率[3]。图2 光电倍增管高压偏置电路Fig.2 Photomultiplier tube high voltage bias circuit2 计数率的坪特性无源核子料位计在单位时间内检测到的伽马射线的个数称为计数率或脉冲数[1]。由于原始计数率具有统计涨落特性,所以一般都需要进行一些统计处理,最常用的是滑动平均滤波[4],所以一般所说的计数率其实指的是经过滤波处理后的平均计数率。料位计在出厂前要将高压偏置电压设定为某一特定值。然而,由
数字技术与应用 2021年4期2021-06-01
- 放射性钠气溶胶监测仪校准方法研究
数管的输出脉冲计数率实际上是反映了入射粒子的注量率［5］。该监测仪设有两种显示模式，分别为活度模式和剂量率模式，其中剂量率模式根据活度进行计算，因此本工作仅针对活度模式进行校准。由G-M计数管输出的脉冲信号，经过滤波整形和阈值甄别，转化为计数率，最终计算出符合统计误差的浓度值。计算模式如下［6］：式中：C为测量值，Bq·m−3（由仪器类型决定）；n为计数率，s−1；τ为分辨时间，s；nb为本底平均计数率，s−1；R为灵敏度，s−1·（Bq·m3）−1，R=
核技术 2021年5期2021-05-24
- 从理论角度降低低本底α、β测量仪净计数率探测下限研究
仪具有一定本底计数率，因而存在探测下限，当净计数率低于探测下限时，则认为样品没有放射性。由于探测下限的限制，阻碍我们对更低水平放射性活度浓度的测量，为此本文从理论出发对低本底α、β测量仪探测下限的计算公式进行了优化。判断限和探测限的概念最早由Curie[1]于1968年提出，并通过假设计数服从泊松分布和高斯分布的情况下推导净计数形式的探测限LD：(1)式中，NB为本底计数。1986年Brodsky[2]在本底计数近乎为0的情况下将公式(1)中2.71修正为
辐射防护 2020年6期2021-01-28
- 雾霾天气对航空伽玛能谱测量数据影响研究
对早晚基线能谱计数率数据及AQI值求均值处理(表2、表3)。表2 优、良空气质量下测量能谱基线计数率表3 轻度、中度污染空气质量下测量能谱基线计数率由于总道计数率较大，而铀道、钍道计数率较小，为方便在同一纵比例尺下进行比较分析，我们对数据进行简单处理，即总道计数率总体缩小5倍；铀道、钍道计数率整体扩大3倍，具体对比趋势图如图2、图3所示。图2 AQI(小于100)与伽玛能谱计数率(早基)曲线对比图图3 AQI(大于100)与伽玛能谱计数率(早基)曲线对比图
物探化探计算技术 2020年5期2020-11-18
- 基于FPGA的SDD探测器随机信号模拟发生器
率高，常用作高计数率、高能量分辨的能谱测量［2］。由于SDD是静电敏感器件，造价又昂贵，在前期电子学调试中直接使用SDD损坏风险很高，另外也需要对读出电子学死时间和信号堆积导致的计数损失进行校正，直接使用放射源不仅会增加测试人员的辐照风险，而且不便于对计数率在大范围内进行精确控制。通常会选用信号发生器来代替探测器做能谱系统的测试，但是实验室常用的函数发生器（如Keysight Technologies的33210A）只能产生周期性的或者有限状态的可编程脉冲
核技术 2020年8期2020-08-19
- 萃取分离-液体闪烁法测定三氧化铀中锝-99
窗宽下，平均净计数率为51764，所得探测效率为95.7%。2.2 吡啶的化学发光由谱图可知吡啶自身在（0-6）keV范围内计数率为15.7cpm存在化学发光峰，经过暗适应后不能完全消除，引起测定结果偏高。因此本文采用（6-300）keV窗宽计数测量。2.3 影响锝-99测定的因素（1）硝酸加入量对锝-99测量的影响。分别准备六个0.2mL锝-99标准，再依次加入 0.01mL，0.05mL，0.1mL，0.3mL，0.5mL，0.8mL的浓硝酸，测得计数
商品与质量 2020年6期2020-06-12
- 压水堆核电厂堆外源量程探测器计数率分析
有足够大的本底计数率，避免反应堆启动过程中的测量盲区，确保反应堆安全启动。根据美国核管会(NRC)在RG1.68[1]中的规定，装料完成后启动试验开始前，探测器的计数率不能低于0.5 s-1。为避免上述情况发生，需在反应堆中加装中子源组件，或考虑利用其他的中子源。压水堆核电厂首循环和后续循环分别采用初级中子源(如252Cf)和次级中子源(如Sb-Be源)，或在后续循环中利用再入堆的受辐照燃料组件的中子源(自发裂变、(α，n)反应等)为堆外源量程探测器提供本
原子能科学技术 2020年3期2020-05-07
- 随钻方位伽马能谱测井影响因素分析及校正研究
位伽马能谱测井计数率及能谱的影响，并给出了井眼环境影响因素的校正方法。1 MCNP 计算模型的建立1.1 探测器数量的选择采用1 个探测器时，随钻方位伽马能谱测井仪旋转1 周，每个扇区采集1 次；采用3 个探测器时，测井仪旋转1 周，每个扇区采集3 次。探测器越多，计数率和能谱的统计精度越高。当探测器数量较多时（4 个或更多），测井仪不用旋转，直接滑动便能获得方位伽马成像图，可减少工作量，缩短测井时间；并且，探头数量越多，方位数据采集密度越大，成像越准确。
石油钻探技术 2020年1期2020-02-21
- 能量色散X射线荧光法测定石油产品中总硫含量不确定度的评定
杯内，进行标样计数率的测定。对于总硫质量分数≤1000 mg/kg的样品，须进行标样质量分数为20～1000 mg/kg的10点校正(包含总硫质量分数为0的白油)，对于总硫质量分数介于0.1%～5.0%的样品，须进行标样质量分数为0.1%～5.0%的9点校正。仪器自动进行每个标样的计数率测定，以每个标样的计数率作为Y轴，总硫含量为X轴，进行一元二次的线性拟合建立工作曲线，得出的回归直线方程即为校正曲线。1.3.2样品测定将待测试样装入样品盒，装样到所需深度
石油与天然气化工 2019年6期2019-12-24
- 基于内充气正比计数器长度补偿法测量85Kr放射性活度浓度
器端效应引起的计数率损失，一般采用1组全同设计但长度不同的内充气正比计数器组，通过长度补偿的方式计算不同长度计数器的计数率差和体积差来确定计数器内的气体活度浓度[1]。此外，对于正比计数器类脉冲型探测器，由于电子学死时间、阈值设置引起的漏计数也需要予以修正。一般地，采用正比计数长度补偿法进行惰性气体活度浓度绝对测量的公式可表示为：(1)式中：NL、NS分别为不同长度计数器经死时间修正和本底扣除后的计数率测量值；VL为长正比计数器即长管的几何体积；VS为短正
原子能科学技术 2019年12期2019-12-19
- 灰岩三轴卸荷力学特性及声发射特征的高温后效应
3.1 应力-计数率-时间关系不同温度作用后灰岩的应力差-计数率-时间关系图如图2和图3。卸围压前，声发射计数率比较平静，400℃前，计数率很少甚至没有，400℃后，计数率维持在一定水平；卸围压后，刚开始与卸围压前相比计数率没有大的变化，当应力快到峰值强度时，计数率开始变得活跃起来。常温状态下声发射计数率比100~300℃下活跃，没有高于400℃下活跃；随着温度的升高，灰岩的最大振铃计数率依次为8 749、16 584、11 957、9 378、3 997
煤矿安全 2019年4期2019-05-07
- uMI 780 PET/CT NEMA性能指标测试研究
和散射/随机/计数率等指标。1 材料与方法1.1 PET性能测试材料与性能指标1.1.1 测试材料uMI 780 PET/CT（上海联影医疗科技有限公司）系统参数为：探测器环数112，晶体为硅酸钇镥（LYSO），包含101920块晶体，尺寸为2.76 mm（环向）×2.59 mm（Z向）×18 mm（厚度）；探测器直径836 mm，轴向视野300 mm，孔径70 mm，能量窗≥420 keV，符合时间窗4.0 ns。放射性药物18F-FDG，内径0.5 m
中国医疗设备 2019年1期2019-01-15
- 核电站RPN源量程滤波参数的分析及优化
PN源量程中子计数率测量范围从0～106cps，相当于堆功率从10-9～10-3%Pn。特别是在机组装卸料期间，要求源量程能够快速响应，准确反应当时反应堆的真实状态。在某核电站RPN数字化系统中，发现RPN源量程通道在低计数率时信号输出响应缓慢，无法快速、准确地响应反应堆的堆芯状态，影响机组的安全监测。2 RPN源量程测量通道简介RPN源量程测量通道包括两路测量信号，分别为RPN014MA及RPN024MA。每路测量通道分别由探测器、连接盘、传输电缆及机柜
中小企业管理与科技 2018年36期2019-01-10
- 252Cf自发裂变中子发射率符合测量的回归分析∗
出发,在将符合计数率与总中子计数率关联的基础上,分别对符合计数率随源位置、符合门宽的变化关系进行回归分析,提取变化过程的特征系数,建立了两种避规效率变化的252Cf中子发射率测量方法,并基于JCC-51型中子符合测量装置开展实验验证.结果表明:两种回归分析方法的测量值均与标称值的修正结果在2%的偏差范围内一致;反推求得装置中轴线上的探测效率也与基于MCNPX程序的蒙特卡罗模拟计算值相符.研究结果可为活度信息不明的252Cf源强标定及符合测量装置的效率刻度提
物理学报 2018年24期2018-12-28
- 乳腺专用PET系统PEMi的定量标定方法研究
较大，临床数据计数率波动显著（根据788例临床数据统计，计数率存在量级上的差异，波动范围在106～107），进而导致死时间特性的差异明显。另外，由于上端面探测器与下端面探测器的信息接收量不同，因此不同层面上探测器的死时间特性不同。死时间的存在会导致探测器的实测计数与放射性药物产生的真实计数之间存在差异，进而影响系统定量标定的准确性[3]。本文针对该系统的死时间特性提出了一种能够适用于不同计数率情况下的标准化摄取值（SUV）定量标定方法，并通过热灶实验对该方
中国医学影像学杂志 2018年12期2018-12-28
- 高分辨电感耦合等离子体质谱法 测量放射性废液中239Pu与240Pu
9、240处的计数率，求出238U1H+、238U1H2+产率。每次测量时，需重新进行检测器数模校正及法拉第校正，使检测器在不同计数率下的响应保持线性。测量钚样品时，需同时测量质量数238、239、240处的计数率，将质量数239、240的总计数率扣除238U1H+、238U1H2+计数率，得到239Pu、240Pu的计数率。1.6 标准曲线的绘制测量稀硝酸空白溶液及5个钚标准溶液，扣除铀氢离子的同质异位素干扰，分别绘制239Pu、240Pu系列标准溶液的
质谱学报 2018年5期2018-10-11
- 泵出式密度测井仪长源距岩性MCNP仿真
窗(Lith)计数率过低,影响岩性计算。以上设计问题通常需要在试验现场通过多次标定和改型才能解决,试验过程中需要频繁使用放射性活度较大的137Cs源,增加了损害人员健康的安全风险。针对泵出式密度测井仪器研制过程中产生的问题,拟采用蒙特卡罗核仿真程序进行数值模拟[4-5],对仪器外壳材质、仪器探测窗尺寸、包裹探测器的结构设计进行仿真,为仪器性能改进提供指导性建议。1 泵出式密度测井仪长源距岩性测量原理仪器测井时,使用137Cs放射源发出的662 keV特征伽
测井技术 2018年3期2018-07-10
- γ－γ符合法测量正电子源活度实验教学研究
(探测器1)的计数率为:第2道 (探测器2)的计数率为:式中，A0为22Na放射源β＋衰变活度；Ω1和Ω2分别为两探测器对源所张的相对立体角；ε1为探测器1对γ的探测效率，ε2为探测器2对γ的探测效率。由于两个湮没光子的发射方向相反，并且Ω1＞Ω2，因此假设一对湮没光子中的一个进入探测器2，则另一个必然进入探测器1。故而符合道的真符合计数率为:由式(1)～式(3)可得放射源活度的表达式为:式 (4)中说明放射源的活度只与两个γ道和符合道的计数率以及探测器1
实验科学与技术 2018年2期2018-05-13
- 补偿中子仪器长短源距计数率比值的相关性分析
采集长短源距的计数率计算比值，然后与刻度点的标准比值进行比较[1，2]。在补偿中子仪器进行二级刻度过程中，经常出现长短源距计数率比值超差的问题，也就是仪器刻度的实际比值超出标准比值的误差范围。其结果造成刻度返工，重复装源。即加大了装源人员放射性照射剂量，又增加了刻度成本。为了进一步减少刻度返工的次数，提高补偿中子仪器二级刻度一次成功率，我们开展补偿中子仪器长短源距计数率比值的相关性分析。也就是找出补偿中子仪器使用校验源的长短源距计数率的响应数据，与二级刻度
石油管材与仪器 2018年1期2018-03-26
- 基于声发射的Q345B钢失稳断裂模式识别
通过建立声发射计数率dC/dN与应力强度因子幅值ΔK的函数关系[7-8]，以期对疲劳损伤进行预测。在实际的应用中，由于噪声和其他因素的影响，声发射计数率的数值变化范围较大，因而使用该参数不容易判断出材料是否进入失稳断裂阶段。为了用声发射计数率的离散系数来研究金属失稳断裂的情况，笔者选取铁塔的常用钢材——Q345B钢为代表，建立了声发射计数率的离散系数与应力强度因子幅值的关系,为钢材疲劳失效的模式识别提供依据。1 试验试样及参数设置1.1 试验试样试样选用的
无损检测 2018年2期2018-03-07
- 放射源152Eu的能谱识别及和峰特性分析
峰的特性，通过计数率和分辨率比较和峰与特征峰的差异，为和峰辨别提供依据；对全能峰计数率进行符合相加修正后，计算源的活度和杂质含量，拟为核谱学相关研究提供参考。1 实验材料1.1 实验装置采用ORTEC公司的GEM-MX5970P4 P型同轴高纯锗探测器，晶体大小为59 mm×70 mm，能量响应范围40 keV～3 MeV，122 keV处半宽度0.9 keV，峰康比62∶1，相对效率38%。1.2 标准源152Eu低本底铅室环境，标准源152Eu的出厂活
同位素 2018年1期2018-01-18
- 航空伽玛能谱测量中基线测量评价方法研究
对原始下测总窗计数率、钾窗计数率、铀窗计数率和钍窗计数率，及经过各项数据修正后的下测总窗净计数率、钾含量、铀含量和钍含量等进行了评价方法及其技术指标地研究。通过研究，采用总窗计数率和钍含量数据的评价方法较好；其技术指标为，采用原始计数率进行评价时，原始下测总窗计数率早晚变化±20%以内；采用经过各项数据修正后的结果进行评价时，下测总窗净计数率及钍含量早晚变化则分别为±15%以内和±12%以内。航空伽玛能谱测量； 基线测量； 评价方法； 技术指标0 引言航空
物探化探计算技术 2017年4期2017-08-30
- 三探测器密度测井仪测量套管厚度和水泥环密度
拟,得到相应的计数率。通过研究自然伽马能谱,确定计数率的主要影响因素:套管厚度(hs)、水泥环密度(ρc)、水泥环厚度(hc)和地层密度(ρb)。研究主要影响因素的测井响应,建立相应的解释模型,并采用最优化算法对大北克深井区进行反演验证。利用大北克深地区实际测井资料,可以有效评价水泥胶结质量、区分不同泥浆井段、确定水泥环和自由套管井段、检测套管损坏位置,为过套管密度测井提供有效的套管和水泥环参数。1 计算模型考虑到实际情况和计算方便,建立的模型为半圆柱状(
测井技术 2017年3期2017-04-24
- 磁铁矿原矿单轴挤压破碎力学过程与声发射特征
期；声发射振铃计数率和事件计数率在各阶段的变化规律相反，能量计数率跃升反映试件发生显著破坏，能量计数率的最大值不一定发生在峰值应力过后的某一时刻，振铃计数率、事件计数率和能量计数率的变化特征可反映试件损伤、破裂和破碎的发展过程和发生速率；累积振铃计数的增长率在时间上表现出先增大后减小的发展特征，累积事件计数的增长率之相反，各加载阶段声发射信号参数表现的时域特征与力学变形破碎特征基本一致。磁铁矿原矿；单轴；破碎；力学过程；声发射岩石具有不均质性，内部存在微裂
中国矿业 2016年8期2016-09-08
- XRMI极板前放性能测试外刻度器的设计与应用
度；模拟负载；计数率0引言2012年，川庆测井引进了XRMI电成像测井仪器。实践表明，XRMI电成像测井仪在“高石梯-磨溪”区块低泥浆电阻率、高地层电阻率和高井温的井眼条件下，部分井测井资料质量有时不能完全满足相关方的验收标准。通过研究，发现XRMI极板前放(EPAM)在低泥浆电阻率、高地层电阻率的井眼条件下会出现“小信号传输”问题。EPAM作为信号采集和传输的第一级放大部分，其高温条件下的温飘、信噪比等对测井资料有着直接影响[1]，因此有必要在车间对EP
石油管材与仪器 2016年3期2016-07-25
- 地面γ能谱测量在铌稀土矿勘查中的应用
素的含量及总道计数率值与测区出露的一套浅变质岩、沉积岩、冲洪积物等存在显著的差异,大致高出50%～100%,这形成了良好的地球物理勘探前提,可以较为准确地划分出可能的含矿岩体,然后根据岩石中U、Th、K这三种天然放射性元素含量值,通过多参数组合进行微弱信息增强和提取,就可以获得丰富的地质勘探信息,从而将碱性岩体中铌稀土矿的矿(化)体与围岩区分开来,为后期找矿工作提供依据。表2 测区主要岩性铀、钍、钾含量背景值一览表2 地面γ能谱测量在勘查工作中的运用本次测
资源环境与工程 2016年6期2016-06-09
- TMD-L测井监测喇嘛甸油田气顶方法研究
中子-中子测井计数率比值判断气层。通过统计分析得到测井计数率比值大于1.30时为气层[2]。自应用以来,中子-中子测井技术很好地解决了喇嘛甸油田气液界面监测的问题。但是,这种方法也存在缺陷。①放射性源伤害人体并污染环境。中子-中子测井仪使用活度为1.7×1011Bq的Am-Be中子源,这是一种化学源,在运输、测井及保存过程中有可能对环境造成污染,不能满足绿色环保要求。②解释受人为影响较大。在测井资料解释计算计数率比值时,需要人工读取泥岩段中子值,受解释人员
测井技术 2016年1期2016-05-07
- 自然伽马刻度器量值传递测量不确定度评定方法
测量仪器测量的计数率和加刻度器计数率在重复测量中的误差。即刻度器标称值标准不确定度由标准仪器刻度系数的标准不确定度和标准仪器测量刻度器净计数率的标准不确定度合成。3.1 刻度器量值传递值计算及其标准不确定度评定3.1.1 刻度器标称值计算按公式（1）计算刻度器量值传递值：式中：AC为刻度器API量值传递值,API；F为标准仪器刻度系数,API/cps；RC为标准仪器测量刻度器的净计数率,cps。3.1.2 刻度器标称值标准不确定度评定刻度器标准不确定度由标
石油工业技术监督 2016年6期2016-03-31
- 缓发中子标准衰减曲线法用于铀的定量研究
高导致缓发中子计数率过高而造成计数丢失，或者铀含量较低导致计数统计不足而带来结果偏差较大的问题，提出利用“标准样品”得到的无计数率丢失且有足够好计数统计的标准衰减曲线对未知样品中铀元素的含量进行快速、准确定量。在微堆上的实验表明，缓发中子标准曲线法适用于较宽范围铀含量样品中铀的定量测定。缓发中子，铀的定量，标准衰减曲线缓发中子计数法是一种灵敏、快速、无损、准确测定裂变核素的方法。这种方法的基本原理是可裂变核(如235U)在接受一个热中子时产生裂变，部分裂变
核技术 2015年12期2015-12-23
- 压水堆核电厂堆芯装料临界安全监督试验
逐渐增大，中子计数率也在增加。下图为有外中子源时次临界堆芯反应堆中子相对水平的变化，不同的曲线与不同的keff相对应。可以看到平衡值与keff值有关，keff值大，平衡值大，并且达到平衡值较慢。所以，在反应堆装料监督过程中，利用中子源来增高堆内的中子数，以使反应堆始终保持在次临界状态上。图13 临界安全监督的方法为了确保在整个装料过程中不发生意外临界事故，在燃料组件按装料顺序装入堆芯的过程中，实施临界安全监督。监督方法是在堆芯每装入一组燃料组件后，用中子探
科技视界 2015年18期2015-12-22
- 测量设备无关量子密钥分配的综合参数估计
数估计(单光子计数率与误码率)是影响诱骗态MDI-QKD(measurement device-independent quantum key distribution)成码率的重要因素.利用综合估计的方法，研究采用自发参量下转换(spontaneous parametric down conversion, SPDC)源的MDI-QKD参数估计问题.区别于已有的独立估计方法，从平均计数率和误码率方程组中得到参数解析式，然后充分考虑参数之间的关联性，将其作
信息安全研究 2015年2期2015-11-21
- 温度观察井中空心抽油杆方位测井技术研究
周不同探头伽马计数率,陀螺测斜仪配接在水泥密度仪上测量组合仪的方位。测井时,把放射性导引仪下到空心抽油杆内,陀螺测斜仪和水泥密度组合仪下入套管内,控制仪器探头与放射源在同一深度并记录伽马计数率和仪器自转角度。通过对伽马计数率的优选和处理,计算不同深度空心抽油杆方位角,绘制套管外空心抽油杆方位轨迹图。现场测试由2套地面系统配合作业,一套地面系统控制放射性导引仪的上提和下放;另一套地面系统控制组合仪的深度位置和采集数据。将导引仪下入空心抽油杆内某一深度点,再将
测井技术 2015年6期2015-05-10
- 补偿中子测井偏心器影响分析
用远、近探测器计数率比值来测量地层含氢指数的一种测井方法[1]。为了使仪器贴靠井壁，测井作业时，一般在仪器上加一个弓形弹簧作为中子的偏心器，正常作业时，为保证测井资料质量，中子偏心器是要求必须加的。但在某些特殊井况下，如井眼条件很差时，由于中子弹簧板偏心器在仪器下井时是张开的，大大增加了遇阻、遇卡的风险[2]。综合考虑作业安全和取准、取全测井资料之间的矛盾，现场监督有时会要求不带偏心器作业。本文以埕海地区一口井的实际作业为例，分析了偏心器对中子测井资料的影
化工管理 2014年24期2014-09-22
- 秦山第二核电厂辐照燃料组件替代中子源的可行性分析
下有足够的中子计数率进行临界安全监督和保证反应堆的安全启动，特别是堆芯装料过程中，中子源的作用尤为显著。秦山第二核电厂首次堆芯装料采用252Cf自发裂变中子源，其中子发射强度为8×108s-1，252Cf源在首循环使用后即卸出堆芯不再使用。Sb-Be次级中子源也在首循环入堆，在堆内辐照活化后供后续循环使用。124Sb的半衰期较短(60.9 d)，为维持次级中子源的强度，必须在高功率下对其进行重复照射。停堆后由于124Sb的衰变，次级中子源强度将逐渐减弱。由
原子能科学技术 2014年6期2014-08-08
- 电极厚度对MRPC计数率能力的影响
MRPC探测器计数率能力的要求也迅速提高。德国的压缩重子物质实验计划使用MRPC搭建面积为120 m2的飞行时间探测系统，为获得25 GeV/A能量条件下对π介子、K介子的分辨能力达到4 GeV/C，它要求TOF探测器在粒子计数率高达20 kHz/cm2的条件下保持探测效率高于90%，时间分辨优于80 ps[3]。通常，用于组装MRPC探测器的普通玻璃电极厚度为1.0 mm左右，探测器的计数率能力约为200 Hz/cm2，远不能满足下一代高亮度物理实验的要
原子能科学技术 2014年9期2014-08-06
- SPECT固有计数率、固有均匀性质量控制检测
SPECT固有计数率、固有均匀性质量控制检测刘洪阳，赵力，张海英，姚帅墨，李昌文吉林大学 公共卫生学院，吉林 长春 130021目的 检测单光子发射计算机断层成像系统（SPECT）的性能指标，评价其是否符合相关标准，确保临床诊断的准确性。方法 用RGRMS-2012型SPECT性能模体对SPECT的固有计数率、固有均匀性进行检测，依据相关标准对检测结果进行判断，对不符合项进行修正，确保诊断的准确性。结果 该SPECT的固有计数率、固有均匀性符合相关标准。结
中国医疗设备 2014年11期2014-01-31
- 极紫外波段微通道板光子计数探测器
空间分辨率、暗计数率、脉冲高度分布等。本文主要研究了温度和MCP堆所加高压对预处理后的探测器的空间分辨率、暗计数率等特性的影响。2 MCP 光子探测系统的结构及原理图1 MCP 光子探测器系统的结构原理简图［4］Fig.1 Schematic structure of microchannel plate photon detecting system［4］如图1 所示，MCP 光子探测系统主要由3 部分组成，即MCP 堆、楔条形位置灵敏阳极和位置读出电路
中国光学 2012年3期2012-10-30
- 数字核谱仪系统中脉冲堆积识别方法的研究
辨率的影响，对计数率的影响可以通过简单的校正方法来实现计数率的补偿。采用上述方法对实际的核脉冲堆积信号进行了处理，然后对其进行了计数率校正，在实际应用中取得了良好的效果。数字核谱仪;脉冲堆积;识别方法;计数率校正张怀强，吴和喜，汤彬，等.2012.数字核谱仪系统中脉冲堆积识别方法的研究［J］.东华理工大学学报：自然科学版，35(3)：281-284.Zhang Huai-qiang，Wu He-xi，Tang Bin，et al.2012.Methods
东华理工大学学报(自然科学版) 2012年3期2012-09-08
- 补偿密度测井仪器刻度对测井响应的影响分析
程中长、短源距计数率变化对脊肋图的影响及计数率变化对密度测井值的影响。指出低密度镁块中计数率增加时，对应的脊角增加；而高密度铝块中计数率增加时，对应的脊角减小；且在铝块中计数率的微小增加，对脊角的影响很大。理论计算可知，铝块中长源距计数率增加1个，灰岩中密度测井值偏大0.032 g／cm3。仪器的历史刻度都具有关联性和可对比性，仪器工程师应关注仪器所有的历史刻度，以获得准确的刻度值。补偿密度测井；刻度；脊肋图版；测井响应；计数率；脊角0 引 言岩石密度值是
测井技术 2011年6期2011-12-25
- 液闪分析中反符合屏蔽对各种放射性核素计数率的影响
各种放射性核素计数率的影响，以便能够用4π液闪法对某些核素进行绝对测量。1 实验1.1 实验试剂与仪器237Np溶液：由NpO2固体颗粒溶解得到，未分离237Np的子体233Pa。238—241Pu、241Am、90Sr/90Y、137Cs/137Bam、99Tc和60Co溶液：放射性纯度大于99%，中国原子能科学研究院。14C溶液：密封的非淬灭标准闪烁液，美国PE公司。Hisafe3闪烁液，美国PE公司。1220 Quantulus、TriCarb290
核化学与放射化学 2011年6期2011-01-22
- 气体介质钻井条件下测井资料分析与数值模拟
的关系、热中子计数率随孔隙度变化规律、长短源距热中子计数率关系以及长短源距热中子计数率比值关系，验证了气体井眼介质条件下实际测井响应特征。气体介质钻井测井；自然伽马测井；补偿中子测井；密度测井；数值模拟气体介质钻井是指钻进过程中井筒内循环介质为氮气、天然气、雾、泡沫或空气的轻质低密度钻井介质的欠平衡钻井技术，目的是更有效地保护油气层，节约泥浆费用，缩短钻井周期，降低钻井综合成本［1］。气体介质条件下测井是在气体钻井条件下不将气体替换为泥浆（或原油）而直接进
石油天然气学报 2010年5期2010-11-15
- LDLT6450岩性密度刻度方法
.6mm。本底计数率 LITH(岩性能窗计数率):13cps±3 cps,LS(长源距能窗计数率):79cps±14cps,SS(短源距能窗计数率):135cps±20cps。二级刻度测量参考值:放射性源活度 7.4×1010Bq(2Ci);Mg块 长源距能窗计数率为500cps±150cps,短源距能窗计数率为480cps±144cps,岩性能窗计数率为290cps±87cps;Mg块+Fe片 长源距能窗计数率为255cps±77 cps,短源距能窗计数
石油管材与仪器 2010年3期2010-09-14
- 18F-FDG显像对骨肉瘤化疗效果评价的初步研究
算获得化疗前后计数率的变化率。1.4 病理组织学结果获得患者经手术获得病变段截标本，沿冠状长轴剖开，充分显现肿瘤全部，经肿瘤最大剖面取材编号、地图化、制图。光镜下观察，获得组织病理学肿瘤坏死率。坏死率计算：肿瘤坏死率=（1-存活肿瘤面积/肿瘤面积）×100%。根据Huvos分级[2]，肿瘤坏死率≥90%，即残留10%以下存活肿瘤细为Huvos分级Ⅲ、Ⅳ级，代表肿瘤对化疗反应良好；肿瘤坏死率1.5 统计学分析采用SPSS11.5统计软件包进行处理，计量资料用
中国临床医学影像杂志 2010年9期2010-09-11
- 汶川地震前羊八井中子-μ子望远镜计数率异常
地震期间宇宙线计数率异常扰动。这是继羊八井中子监测器观测到震前宇宙线异常现象后,利用另一种宇宙线观测手段观测到的震前宇宙线异常现象。由于μ子望远镜具有方向信息,所以相对中子监测器获得了更多的观测信息,并初步显示了中子-μ子望远镜作为一种新的地震监测仪器的可能性。2.西藏羊八井宇宙线高能粒子观测2.1 西藏羊八井宇宙线观测站西藏羊八井观测站,地处E 90°53′经度,N 30°13′纬度,海拔 4300米,为北半球海拔高度最高的宇宙线观测站,现有多种宇宙线观
电波科学学报 2010年2期2010-08-21
- 准直孔对三探测器法密度测井精度影响的MC模拟研究
此，仅由探测器计数率的大小，不易区分两种形状准直孔的优劣。图2 辐射源准直孔形状Fig.2 The collimation aperture shape of radioactive source.图3 探测器计数与γ源准直孔开口角度的关系Fig.3 Scattering γ-ray counts from different formations vs the opening angle of the γ-ray source aperture.由图 4
核技术 2010年8期2010-06-30